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出国就医 质子射线可用笔形束计算表述

肺模体中的肿瘤由于其能够大化质子剂量，从而被分布中密度变化的影响而选择。关于PTV有效性的结论，总体上未产生戏剧性的结果。剂量特性如前所述，侧向半影由源尺寸和患者及射程补偿器内的质子散射决定。质子射线的源不是喷嘴内的一个物理点，而是喷嘴内许多散射产生的源，具有与电子射野可观察到的源特性类似的特性。源位置和特性是从空气中观察到的分散性和半影重建得到的，出国就医的条件可详询爱诺美康。

后者受喷嘴中的全部材料的影响，尤其是射程补偿器系统和散射器，它们使喷嘴出口处质子射线的初始笔形束尺寸明显展宽。双散射质子射线源的外观尺寸是半高宽处5cm，而光子射野的典型源尺寸为0.2cm。只能通过第一使用大源轴距和第二使用准直器，并将其置于尽可能接近患者处，来降低这种大源尺寸对患者体内侧向半影的影响。质子机架内的源轴距为300cm，对于固定射线传输线可达到500cm。准直器通常距离患者皮肤3~10cm。这种近距离紧贴通过其与SAD的比，即50~100的比值有效减小了源尺寸。

这种通过靠近患者放置准直器以减少源尺寸的要求，加上阻止质子射线的需要导致了质子多叶准直器的可观体积。由于其所需的体积，这种双散射SOBP射野的多叶准直器是不可行的，甚至是不可能的。另外，质子放射治疗中在患者近侧持续照射多叶准直器，会导致准直器的活化，使患者获得多余的剂量。这种多叶准直器在其他射线配置方法中可行，尤其是在扫描质子射线中使用。

侧向半影的第二个组成部分是射程补偿器，和出国就医患者内部的质子射线的散射。射程补偿器内的散射由于其是患者外部的装置而被分开考虑。通常，射程补偿器在患者体内某一点的散射，可假设为射线从发射源到该点穿过射程补偿器的厚度可致，即射程补偿器的厚部将引人比薄部更多的散射，不规则形状的射程补偿器会导致患者体内的冷点和热点，这种影响只能被治疗计划剂量计算模型或MonteCarlo模型精确模拟。

侧向半影的后一个来源是患者体内本身的质子射线散射，即使前述的贡献都被小化，后者当然还是无法避免的。患者体内的散射以射程为参数增长，即患者体内的穿透能力。相对于光子射线半影，由于其主要源是射野边缘次级电子的产生、传播和失衡，所以其具有很大的深度独立性。因此，虽然较浅射程的单独质子射野的半影比单独光子射野更陡峭，但16cm射程的质子射野已与光子射野相当，射程更高则更差。但质子射野的半影由于其相对于侧向漫射电子的正向持续散射，在低密度组织中不会增加。例如在肺组织中，光子射野的半影要增加2倍，而质子射野不受影响。

出国就医的条件可详询爱诺美康，质子射野的原始的狭窄并聚焦的质子射线，进入喷嘴时的散射及随后的展宽，可被一系列笔形束来计算表述。每个笔形束被假定发自于源，且具有由高斯分布描述的侧向强度（注量）分布，即其侧向延展只由高斯扩展决定。通常，在那些植人金属硬件的术后患者体内的高密度非均匀性条件下，质子剂量计算中这种笔 形束的使用使其与Monte Carlo算法具有同样的精确性。

前文述的质子散射的贡献，分别与高斯扩展CT相加。由于高斯描述，每种单独的贡献可被分别计算并与其他贡献一起积分以获得总的扩展。电子或质子照射的出国就医患者体内一点的剂量，由笔形束公式通过该点与笔形束和注量（即穿过单位面积的粒子数）的侧向距离，及位于该点深度处的笔形束的扩展给出，该点的总剂量为野内所有笔形束贡献的总和。